局部放電的類型依據(jù)其位置的不同大致可分為表面局部放電、內(nèi)部局部放電、電暈放電三大類。

（1）表面放電

如果電場中介質有一場強分量平行于表面，當這個分量達到擊穿場強時，表面放電可能會出現(xiàn)；這種情況在套管法蘭處、電纜終端部及導體和介質彎角表面可能會出現(xiàn)，如圖1-1所示；內(nèi)介質與電極間的邊緣處，在r點的電場有一平行于介質表面的分量，當電場足夠強時則產(chǎn)生表面放電。在有些情況下，空氣中的起始放電電壓可以計算；電極的形狀對表面局部放電的波形有一定影響，假如電極不對稱，那么正負半周的局部放電幅值就不相等，如下圖1-2所示；當產(chǎn)生表面放電的電極處于高電位時，出現(xiàn)在負半周的放電脈沖較大、較??；出現(xiàn)在正半周的放電脈沖正好與此相反。此時若將高壓端與低壓端對調(diào)，則防電圖形亦相反。

            圖1-1 出現(xiàn)在介質表面的局部放電

            圖1-2 表面局部放電波形

（2）內(nèi)部放電

絕緣內(nèi)部或絕緣與電極之間發(fā)生放電，大多由于絕緣材料中的氣隙、雜質造成，它們不僅形狀和大小會對放電的特性產(chǎn)生影響；其位置也對放電特性有影響。

（3）電暈放電

由于絕緣體表層的場強增加，當達到氣體擊穿場強時，電暈放電。電暈放電的電子多數(shù)向電極的負極性聚集。電暈放電過程中，在交流電作用下，它們僅在負半周出現(xiàn)。電暈放電是一種自持放電形式，其放電的過程伴有大量空間電荷形成的流注放電。交流電及高壓電極的作用下，電暈的放電波形體現(xiàn)在負半周。當接地電極也有點時，則出現(xiàn)負半周幅值較大，正半周幅值較小的放電。

電暈放電是在電場極不均勻的情況下，導體表面附近的電場強度達到氣體的擊穿場強時所發(fā)生的放電。在高壓電極邊緣，周圍可能由于電場集中造成電暈放電。電暈放電在負極性時較易發(fā)生，也即在交流時它們可能僅出現(xiàn)在負半周。電暈放電是一種自持放電形式，發(fā)生電暈時，電極附近出現(xiàn)大量空間電荷，在電極附近形成流注放電?，F(xiàn)以棒一板電極為例來解釋，在負電暈情況下，如果正離子出現(xiàn)在棒電極附近，則由電場吸引并向負電極運動，離子沖擊電極并釋放出大量的電子，在附近形成正離子云。負電子則向正極運動，然后離子區(qū)域擴展，棒極附近出現(xiàn)比較集中的正空間電荷而較遠離電場的負空間電荷則較分散，這樣正空間電荷使電場畸變。因此負棒時，棒極附近的電場增強，較易形成。

在交流電壓下，當高壓電極存在，電場強度集中時，電暈一般出現(xiàn)在負半周，或當接地電極也有點時，則出現(xiàn)負半周幅值較大，正半周幅值較小的放電。